JIS C 4604:2017 高圧限流ヒューズ | ページ 13

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C 4604 : 2017
                                          附属書JD
                                          (参考)
                                  投入位相角の決定方法
  遮断試験の系列1における試験条件では,発弧位相角を規定している。
  ヒューズエレメントの材質にかかわらず,固有遮断電流に応じて,図JD.1から求められる位相角で投入
することによって,ほぼ目標とする位相で発弧させることができる。
  なお,IT/2は,溶断時間が1/2サイクルとなる電流値を表す。
                                 図JD.1−投入位相角の決定方法

――――― [JIS C 4604 pdf 61] ―――――

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                                          附属書JE
                                          (参考)
                                  波形の狂い率決定方法
  波形の狂い率を求めるには,次に示す直角座標,極座標のいずれを用いてもよい。
a) 直角座標からの求め方 図JE.1のA曲線を半サイクルの波形とする。波形の横軸をn等分し,その
    中間における波形の瞬時値をa1,a2,a3,・・・・・,anとすれば,A曲線の実効値aは,次の式となる。
                               2   2   2         2
                             a1  a2   a3       an
                                          ・・・・
                         a
                                       n
        2を最大値とし,半波長DEがA曲線の0nの長さに等しい正弦波Bが等価正弦波である。A曲線
         a
    とB曲線との瞬時値の最大差が最小になるように重ね合わせたとき,その最大差をdとした場合,狂
    い率(%)は, d   2a  100 で算出できる。
                                   図JE.1−半サイクルの波形
b) 極座標からの求め方 図JE.2を極座標で表した半サイクルの波長とする。
                                   図JE.2−半サイクルの波形
  この図形の面積Sを求め,等価正弦波の最大値Aを次の式で算出する。
                                 4
                         A   S
                                 π

――――― [JIS C 4604 pdf 62] ―――――

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C 4604 : 2017
  Aを直径とした原点Oを通る円を描き,この円と元の半サイクルの波形との最大差(Oを通る直線上で
測る。)が最小になるように重ね合わせたとき,その最大差をdとした場合,狂い率(%)は,d A 100 で
算出できる。

――――― [JIS C 4604 pdf 63] ―――――

                                                                                             61
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                                         附属書JF
                                          (参考)
                                   短絡力率の決定方法
JF.1 直流分から求める方法
  この方法は,短絡率が比較的小さいときの推奨方法で,遮断試験回路の固有電流を記録したオシログラ
ム(図JF.1)において,固有電流の直流分idが次式の時間変をとるものとみなして,その減衰時定数Tか
ら求める。
                                   t
                        id  Id exp
                                   T
                      ここに,     Id :  直流分idの投入瞬時における値
                L
  このとき,T     であるから,試験周波数をfとした場合,短絡力率は,次の式で算出できる。
                R
                                1              1
                                      2
                          1  2(πfL/ R)    1  2(πfT) 2
                      ここに,      T :  減衰時定数
  減衰時定数Tは,次のようにして求める。
                                         '
  図JF.1において,固有電流波形の包絡線 AA及び    '
                                              BB間の縦軸に平行な距離の2等分線を   CCとした場
                                                                                     '
合, CCは直流分idを示し,その投入瞬時において縦軸との交点をCとした場合,OCは直流分投入瞬時
       '
の値Idである。また,図JF.2において,投入瞬時から適当な時間t1(1/2f1/f s程度が便利である。)及び
t1時間の2倍のt2における直流id1及びid2は,次のように算出できる。
                                    t1
                        i1d Id exp
                                    T
                                    2t1
                        id 2 Id exp
                                    T
  よって,Tは,次の式で算出できる。
                              t1
                        T
                               id1
                            1n
                               id 2

――――― [JIS C 4604 pdf 64] ―――――

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C 4604 : 2017
  AA,
     '  BB : 電流波形の包絡線
          '
  CC'       :  AA及び
                '    BB間の縦軸に平行な距離の二等分線
                       '
  MM'       : 投入瞬時
  QQ'       : 遮断瞬時
  i         : 固有電流
  id        : 固有電流の直流分
  Id        : 固有電流の直流分の初期値
                                図JF.1−固有電流のオシログラム
   記号は,図JF.1と同じ。
                                図JF.2−固有電流のオシログラム
JF.2 回路定数から求める方法
  この方法は,力率が比較的大きい場合に推奨される方法で,インピーダンスZ及び抵抗Rから,短絡力
率は,R/Zで算出できる。
  試験回路の抵抗値Rは,直流を用いて測定する。回路に変圧器が入っている場合は
                         R  R2  R1 /n2
  として算出する。
                      ここに,     R2 :  二次側の抵抗値
                                   R1 :  一次側の抵抗値
                                    n :  変圧器の変圧比
  インピーダンスZは,図JF.3に示すように,固有電流及び遮断試験時の回復電圧を記録したオシログラ
ムから,次の式で算出する。

――――― [JIS C 4604 pdf 65] ―――――

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