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ISO 18755:2005 ファインセラミック（アドバンスドセラミック、アドバンストテクニカルセラミック）—レーザーフラッシュ法によるモノリシックセラミックの熱拡散率の決定 | ページ 5

※一部、英文及び仏文を自動翻訳した日本語訳を使用しています。

3 用語と定義

このドキュメントでは、次の用語と定義が適用されます。

3.1

熱拡散率

熱伝導率を比熱容量と密度の積で割った値

3.2

熱伝導率

定常状態での熱流量の密度を温度勾配で割った値

3.3

比熱容量

単位質量あたりの熱容量

3.4

パルス幅

τpp

半値全幅 (FWHM) は、レーザー パルス強度が時間ベースで最大値の半分よりも大きい場合の持続時間です。

3.5

レーザーパルスの重心

レーザー光エネルギーの時間重心

3.6

パルス加熱の空間エネルギー分布

試料前面の各点に入射するレーザー光線のエネルギー密度

3.7

過渡温度曲線

光パルス加熱後の試料裏面の過渡温度変化

3.8

過渡放射輝度曲線

光パルス加熱後の試料裏面からの分光放射輝度の過渡変化

注記1放射温度計または放射線検出器を用いて測定後の試料の過渡的な温度上昇を観測した場合、観測された過渡曲線は、温度の変化ではなく分光放射輝度の変化に比例することに注意する必要があります。光パルス加熱。

3.9

最大温度上昇

Tmax

パルス加熱前の定常温度とパルス加熱後の試料裏面の最高温度との差

3.10

立ち上がり時間の半分

t/2

パルス加熱からΔ Tmax/2 に達するまでの時間

3.11

熱損失の特徴的な時間

τcc

冷却領域に指数関数を当てはめたときに決定される熱損失の時間 Δ T0 exp( - t/ τC )

図 1 —試料の前面に光パルスを加熱した後の試料の背面の過渡温度曲線

Key

バツ：時間
よ:温度上昇
1指数関数
2初期ノイズ

3.12

外挿温度上昇

T_

冷却領域に指数関数を当てはめたときに決定される温度上昇 Δ T0 exp( - t/ τC )

3.13

過渡温度曲線に重ねられた初期ノイズ

加熱レーザーパルスからの透過光および/または散乱光、および/またはレーザーパルス放電に関連する電気的に誘導されたノイズにより、過渡温度曲線の最初の部分に重ね合わされた最初のスパイクおよび/またはこぶ

3.14

試料の均一性

試験片全体の局所熱拡散率の均一度

参考文献

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3 Terms and definitions

For the purposes of this document, the following terms and definitions apply.

3.1

thermal diffusivity

thermal conductivity divided by the product of specific heat capacity and density

3.2

thermal conductivity

density of heat flow rate divided by temperature gradient under steady state condition

3.3

specific heat capacity

heat capacity per unit mass

3.4

pulse width

τp

full width of half maximum (FWHM) which is the time duration when the laser pulse intensity is larger than the half of its maximum value on time basis

3.5

centroid of laser pulse

chronological centroid of laser light energy

3.6

spatial energy distribution of pulse heating

energy density of the laser beam incident at each point on the front face of the specimen

3.7

transient temperature curve

transient temperature change of the rear face of the specimen after the light pulse heating

3.8

transient radiance curve

transient change of the spectral radiance from the rear face of the specimen after the light pulse heating

Note 1 to entry: It should be noted that the observed transient curve is proportional to the change of the spectral radiance rather than the change of temperature when a radiation thermometer or a radiation detector is used to observe the transient temperature rise of the specimen after the light pulse heating.

3.9

maximum temperature rise

Δ Tmax

difference between the steady temperature before the pulse heating and the maximum temperature of the rear face of the specimen after the pulse heating

3.10

half rise-time

tl/2

time until ΔTmax/2 is attained from the pulse heating

3.11

characteristic time of heat loss

τc

time of heat loss determined when the cooling region is fitted with an exponential function, Δ T0 exp( - t/τC)

Figure 1—Transient temperature curve of the rear face of the specimen after a light pulse heating onto the front face of the specimen

Key

X:time
Y:temperature rise
1exponential function
2initial noise

3.12

extrapolated temperature rise

Δ T0

temperature rise determined when the cooling region is fitted with an exponential function, Δ T0 exp( - t/τC)

3.13

initial noise superimposed on transient temperature curve

initial spike and/or hump superimposed on the initial part of the transient temperature curve, due to transmitted and/or scattered light from the heating laser pulse and/or electrically induced noise associated with the laser pulse discharge

3.14

homogeneity of specimen

degree of homogeneity of local thermal diffusivity over the specimen

Bibliography

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